Graceli the spring, and bells and variable n-dimensional spirals.

terça-feira, 19 de agosto de 2014

espirais elíptica n-dimensional Graceli com duas origens com fluxos sequenciais.

-{ [log im / im * p [n]} / t / c

r = \frac {a (1 - e^2)} {1 + e \cos \theta},

-{ [log im / im * p [n]} / t / c
Ec + Ec + im /d2 =

r = \frac {a (1 - e^2)} {1 + e \cos \theta},

/ log Φ / Φ [n]

-{ [log im / im * p [n]} / t / c
Ec + Ec + im /d2 =

r = \frac {a (1 - e^2)} {1 + e \cos \theta},

{/ log Φ / Φ [n] / log θ /θ [n]}

segunda-feira, 18 de agosto de 2014

A MOLA VARIÁVEL DE GRACELI.

1- f [x] = Φ * pP* LONG - LOGX/X* θ [N] 2 / LOGY/Y * LOG [a, R,0]/ R /t,
2- f [x] = Φ * pP *LAT- LOGX/X [N] 2 / LOGY/Y * LOG θ/θ [a, R,0] [n]/ R /t
3- f [x] = Φ * pP *ALT- LOGX/X [N] 2 / LOGY/Y * LOG [a, R,0]/ R /t
4- f [x] = Φ * pP - LOGX/X[ N] 2 / LOGY/Y *ALT* LOG [a, R,0]/ R /t
5- f [x] = Φ * pP - LOGX/X[ N] 2 / LOGY/Y * LOG [a, R,0]*LAT/ R /t

6- f [x] = Φ * pP* LONG - LOGX/X[ N] 2 / LOGY/Y * LOG [a, R,0]/ R /t,

7- f [x] = Φ * pP* LONG - LOGX/X [N] 2 / LOGY/Y * LOG [a, R,0]*ALT/ R /t, [N.....]

8 f [x] = Φ * pP* LONG - LOGX/X* θ [N] 2 / LOGY/Y * LOG [a, R,0]/ R /t,

9- f [x] = Φ * pP *LAT- LOGX/X [N] 2 / LOGY/Y * LOG θ/θ [a, R,0] [n]/ R /t

10- f [x] = Φ * pP *ALT- LOGX/X [N] 2 / LOGY/Y * LOG [a, R,0]/ R /t
11- f [x] = Φ * pP - LOGX/X[ N] 2 / LOGY/Y *ALT* LOG [a, R,0]/ R /t
12- f [x] = Φ * pP - LOGX/X[ N] 2 / LOGY/Y * LOG [a, R,0]*LAT/ R /t

13- f [x] = Φ * pP* LONG - LOG LOG θ/ LOGX/X* θ [N ]

[ N] 2 / LOGY/Y * LOG [a, R,0]/ R /t,

14- f [x] = Φ * pP* LONG - LOGX/X [N] 2 / LOGY/Y * LOG [a, R,0]*ALT/ R /t, [N.....]

LONGITUDE, LATITUDE, ALTURA..

R = NÚMEROS REAIS.

A MOLA VARIÁVEL DE GRACELI.

1- f [x] = Φ * pP* LONG - LOGX/X N] 2 / LOGY/Y * LOG [a, R,0]/ R /t,
2- f [x] = Φ * pP *LAT- LOGX/X N] 2 / LOGY/Y * LOG [a, R,0]/ R /t
3- f [x] = Φ * pP *ALT- LOGX/X N] 2 / LOGY/Y * LOG [a, R,0]/ R /t
4- f [x] = Φ * pP - LOGX/X N] 2 / LOGY/Y *ALT* LOG [a, R,0]/ R /t
5- f [x] = Φ * pP - LOGX/X N] 2 / LOGY/Y * LOG [a, R,0]*LAT/ R /t

6- f [x] = Φ * pP* LONG - LOGX/X N] 2 / LOGY/Y * LOG [a, R,0]/ R /t,

7- f [x] = Φ * pP* LONG - LOGX/X N] 2 / LOGY/Y * LOG [a, R,0]*ALT/ R /t, [N.....]

LONGITUDE, LATITUDE, ALTURA..

R = NÚMEROS REAIS.

f [x] = Φ * pP - LOGX/X N] 2 / LOGY/Y * LOG [a, R,0]/ R /t

R = NÚMEROS REAIS.

f(x)=a\cdot e^{- \frac{(x-b)^2}{2c^2}}

/ / /logΦ/Φ [n] / t

f(x)=a\cdot e^{- \frac{(x-b)^2}{2c^2}}

/ /logΦ/Φ [n] / t

f(x)=a\cdot e^{- \frac{(x-b)^2}{2c^2}}

S(x)=\int_0^x \sin(t^2)\,dt=\sum_{n=0}^{\infin}(-1)^n\frac{x^{4n+3}}{(4n+3)(2n+1)!},

\, \log ( r / R ) = \theta \cot \alpha

/logΦ/Φ [n]

f(x)=a\cdot e^{- \frac{(x-b)^2}{2c^2}}

C(x)=\int_0^x \cos(t^2)\,dt=\sum_{n=0}^{\infin}(-1)^n\frac{x^{4n+1}}{(4n+1)(2n)!}.

\, \log ( r / R ) = \theta \cot \alpha

/ /logΦ/Φ [n] / t

Espirais n-dimensionais Graceli, com fluxos variados para os lados.

S(x)=\int_0^x \sin(t^2)\,dt=\sum_{n=0}^{\infin}(-1)^n\frac{x^{4n+3}}{(4n+3)(2n+1)!},

\, \log ( r / R ) = \theta \cot \alpha

/logΦ/Φ [n]

C(x)=\int_0^x \cos(t^2)\,dt=\sum_{n=0}^{\infin}(-1)^n\frac{x^{4n+1}}{(4n+1)(2n)!}.

\, \log ( r / R ) = \theta \cot \alpha

/ /logΦ/Φ [n] / t

\, \log ( r / R ) = \theta \cot \alpha

/logΦ/Φ [n]

\, \log ( r / R ) = \theta \cot \alpha

/ log Φ / Φ * pP [N]

sino quadrimensional Graceli.

2 2 2
- [logx/x -b][n] / 2 logc / c[n] / 2 logΦ/Φ [n]
f [x] = log a /a * [a, R,0][n]

Φ = com o fluxo pelo tempo para os lados do sino temos um sino sequencial em relação ao log, e temos em relação ao fluxo [Φ] um sino quadrimensional com movimentos de fluxos variados.

com a alternância de [R,0] o sino desaparece quando multiplicado por zero, e reaparece quando multiplicado por R.

Espirais n-dimensionais Graceli, com fluxos variados para os lados.

\, \log ( r / R ) = \theta \cot \alpha

/logΦ/Φ [n]

\, \log ( r / R ) = \theta \cot \alpha

/ log Φ / Φ * pP [N]

com a alternância de [R,0] o sino desaparece quando multiplicado por zero, e reaparece quando multiplicado por R.

sino quadrimensional Graceli.

2 2 2
- [logx/x -b] / 2 logc / c / 2 logΦ/Φ
f [x] = log a /a * [a, R,0]

Φ = com o fluxo pelo tempo para os lados do sino temos um sino sequencial em relação ao log, e temos em relação ao fluxo [Φ] um sino quadrimensional com movimentos de fluxos variados.